Språk :
SWEWE Medlem :Inloggning |Registrering
Sök
Encyclopedia gemenskap |Encyclopedia Svar |Submit fråga |Ordförråd Kunskap |Överför kunskap
Föregående 1 Nästa Välj Sidor

Omvänd Carnot cykel

Carnot cyklar i 1824, de franska unga ingenjörer studerar en idealisk Carnot-effektivitet värme motor, denna värme motor cykel kallas "Carnot cykel."

Detta är en särskild, och cykeln är mycket viktigt, eftersom användningen av en sådan cykel värmemotor maximal effektivitet.

Kort introduktion

Carnot cykel består av fyra cykel består av två adiabatiska processer och två isoterma processer. Det var 1824 NLS Carnot (se Cano och hans son) på högsta möjliga effektivitet värmemotorns frågor som en teoretisk studie. Kano antar endast två arbetsmaterial konstant temperatur värme värmeväxling, ingen värme, läckage, friktion och andra förluster. För att göra processen är kvasi-statisk process, absorberar arbeta ämnet värmen från värmekällan ska vara någon skillnad i temperatur isotermiska expansionen process, likaså att den låg temperatur värmekällan värme bör vara isoterm kompression process. På grund av begränsningar endast två värmeväxlande värme från värmekällan först efter att processen är adiabatisk. För Carnot cykeln kallas Carnot värmemotorn.Carnot Carnot teorem ytterligare bevis på följande: ① i samma höga temperatur värmekällan och samma arbete mellan alla låg temperatur värmekällan reversibel värme motorns effektivitet är lika och oberoende av den arbetande substansen är, där T1, T2 är de höga och låga temperaturer absolut temperatur hos värmekällan. ② I samma höga temperatur värmekällan och samma arbete mellan alla låg temperatur värmekällan irreversibel värme motorns effektivitet kan inte vara större än den reversibla Carnot-effektivitet. Reversibla och irreversibla värme motorn genomgår reversibel och irreversibel, respektive, cyklisk process.

Carnot sats säger att en värmemotor effektivitet gränser, påpekade den ökade effektiviteten i värme motorn i riktning (ökning T1, minskad T2, sänk värmen, läckage, friktion, och oåterkallelig förlust av cirkulationen så nära Carnot cykel), en förbränningsmotor av den teoretiska grunden , begränsar effektiviteten hos förbränningsmotorer, den faktiska termodynamiska oåterkallelig process och dess koppling mellan forskning, som leder till upprättandet av termodynamikens andra huvudsats.

I Carnot teorem fastställts på grundval av temperatur och temperatur egenskaper hos ämnen och helt orelaterade till den termodynamiska temperaturskalan, temperatur mätning baserad på objektiva grunder. Dessutom tillämpningen av Carnot cykeln och Carnot teorem, kan du också studera ytspänningen, mättnad ångtryck och relationer temperatur och reversibel cell EMF och så vidare. Det bör också understrykas att det Carnot teorem som avsatts särskilda anordningar och särskilda arbeten av abstrakta och universella fysikaliska teorin, har hela termodynamiska studien.

Omvänd Carnot teori cykel kylning lade grunden avslöjar omvända Carnot konditioneringsserie luft och kylning koefficient (allmänt känd som EER eller COP) till gränsen. Allt evaporativ kylning kan inte bryta igenom reverse Carnot cykel.

Teori

I mitten av omvänd Carnot cykel teori, för att förbättra luftkonditionering och kylning koefficient är endast följande två slag:

Ett. Effektivisera pressen från ovanstående härledning återfinns endast existerar i teorin, en liten luftspalt 19% verkningsgrad, stor skruv Vatteneffektivitet Space 9%.

2. Expansion arbete förlust och interna friktionsförluster (sk intern irreversibel cykel): minska interna friktionsförluster som nästan ingen plats och betydelse. I vår songrui inte inne före tillkomsten av en hydraulmotor, är förlust av expansionen arbete för att lösa det enda sättet att använda specifika volymen av köldmedium, för att minska transport-kvalitet. Om köldmediet R410A och andra sammansatta hematokrit än R22, vilket orsakar en förlust av expansionen arbete har minskat, den relativa ökningen av värmefaktorn. Men den nuvarande situationen genom att använda den specifika volymen av köldmedium, är kyl-koefficienten ökade utrymmet överstiger inte 6%. (Limit Space 12%)

Princip

Enligt den grundläggande principen om omvänd Carnot cykel:

Högtrycksgas köldmedium genom en utbyggnad mekanismen efter styckning i en låg temperatur och tryck flytande kylmediet absorberar värme för att avdunsta till luften omkopplaren, från luften för att absorbera mycket värme Q2;

Efter avdunstning av kylmediet absorberar värme i gasform in i kompressorn, komprimeras till hög temperatur högt tryck köldmedium (köldmedium vid denna tid värmen i dold uppdelad i två delar: en är det värme som absorberas från luften Q2, i kompressorn en del av den ingående energin i det komprimerade kylmediet in i värmen Q1;

Efter komprimeras högtrycksköldmedium in i värmeväxlaren, dess kalorier (Q1 Q2) släpps in i värmeväxlaren till kallt vatten, kallt vatten värms till 60 ℃ lagras direkt i tank för användare;

Efter värmen av köldmediet i vätskeform i utbyggnaden mekanismen, så strypning ...... oavbruten cykel.

Q3 = kall värme erhålls i köldmediet absorberar värmen från luften Q2 driver kompressorn av värmeenergin i Q1, de standardvillkor: till Q2 = 3.6Q1, dvs 1 del av energiförbrukningen, erhålla 4,6 delar värme.

Nedbrytning

Den består av två isoterma processer och två adiabatiska komponenter. Förutsatt låg källtemperatur värme (kyla ådrar ett föremål) vid en temperatur av T0, hög temperatur värmekällan (dvs. miljömedium) temperatur Tk, då temperaturen hos det arbetande mediet

I den endotermiska processen är T0, är ​​värmen process Tk, som är i färd med att endoterma och exoterma kall källa och arbetsfluiden och ingen temperaturskillnad mellan värmekällan, vilken värme utföres under isotermisk kompression och expansionen processen utförs utan någon förlust i fallet. Cykeln enligt följande:

Först arbetsfluiden från en kall källa vid T0 (dvs. kylning objekt) absorberar värme q0, och isotermiska expansionen 4-1, 1-2 och sedan genom adiabatisk kompression, stiger dess temperatur till olika miljöer från T0 temperaturen Tk, då I Tk under isotermiska kompression 2-3, till olika miljöer (dvs. hög temperatur värmekällan) värmeutveckling qk, och slutligen för adiabatisk expansion 3-4, sjunker dess temperatur av Tk T0 ens arbetsmedium tillbaka till det ursprungliga tillståndet 4, alltså att fullborda en cykel.

För den omvända Carnot cykel är, visar figuren:

q0 = T0 (S1-S4)

qk = Tk (S2-S3) = Tk (S1-S4)

w0 = qk-q0 = Tk (S1-S4)-T0 (S1-S4) = (Tk-T0) (S1-S4)

Den omvända Carnot cykel kyl koefficient εk är: T0/Tk-T0 framgår av ovanstående ekvation, vända Carnot cykel nyttjandefaktorn fluid kylning oberoende av slag och beror endast på den kalla källan (ådrar kylning objekt) T0 och värme (dvs. miljömedium) temperatur Tk, minska Tk, förbättra T0, kan förbättra kylningen faktorn. Dessutom kan med termodynamikens andra lag bevisar: "kallt källa vid ett givet temperaturintervall och värmen i omvänd cykel, det köldmedium som cirkulerar i omvänd Carnot koefficient högsta." Någon faktisk kylcykel koefficient än omvänd Carnot cykel kyl koefficient.

Total ovan, bör den ideala kylcykel vända Carnot cykel. Men egentligen omvänd Carnot cykel inte kan uppnås, men det kan användas som utvärdering av den faktiska graden av perfektion av indikatorerna kylmedelskomponenterna. Vanligtvis arbetar vid samma temperatur mellan den faktiska kylcykel koefficient ε och omvänt Carnot cykel kyl koefficient εk, är känd som värmen i kylkretsen förfining, uttryckt med symbolen η. Nämligen: η = ε / εk

Perfekt graders värme används för att indikera närhet omvänd Carnot cykel kyl nivå cykel loop. Det är också i kylkretsen en tekniska och ekonomiska indikatorer, men det är annorlunda i betydelse och kylning koefficienter för olika arbetstemperatur kylaggregat kylkrets enligt deras koefficient inte jämföra storleken på ekonomin är bra eller dålig cirkulation, men endast enligt den termodynamiska cykeln förfining för att bestämma storleken.


Föregående 1 Nästa Välj Sidor
Användare Omdöme
Inga kommentarer
Jag vill kommentera [Besökare (3.234.*.*) | Inloggning ]

Språk :
| Kontrollera kod :


Sök

版权申明 | 隐私权政策 | Copyright @2018 World uppslagsverk kunskap